Как на чертеже пишется зеркальное отражение

Все обсуждения

Рис. 103. Наглядное изображение двух исполнений детали, одно из которых соответствует зеркальному отражению другого (основного)

Указания на групповых чертежах для деталей, являющихся зеркальным отражением одна другой (записывают над изображением и подчеркивают)
 [c.149]

Над главным изображением может быть дано указание .. — изображено,…—01—зеркальное отражение. Наличие такой надписи будет указывать на то, что по чертежу необходимо изготовить согласно указанию в наряде на работу определенное количество деталей, изображенных на чертеже — основное исполнение, и других, для которых эти изображения будут выглядеть так, как мы увидим их в зеркале (см. рис. 103). Несоблюдение этого указания приведет к браку или задержке в производстве, так как придется дополнительно заказывать отраженные детали.
 [c.177]

Покажем это наглядно на конкретном примере. Корпусную деталь конструктор спроектировал несимметричной (рис. 106, а). Пусть таких деталей на каждую машину потребуется две одна правая по чертежу (на правую сборочную единицу), другая левая — зеркальное отражение (на левую сборочную единицу). Очевидно, потребуется изготовлять две модели для формовки или две металлические формы для литья и т. д. Понятия о зеркальном отражении деталей были рассмотрены в 33 (см. рис. 103).
 [c.144]

В соответствии с общим правилом основные отклонения отверстий принимают равными по абсолютной величине и противоположными по знаку тем основным отклонениям валов, которые обозначены такими же буквами. Например, для отверстия С основное отклонение во = = —или Е1 — —ев. Таким образом, основные отклонения отверстий относительно нулевой линии являются зеркальным отражением основных отклонений валов, и в тех случаях, когда применимо общее правило, их вычисляют по формулам  [c.59]

Чтобы проиллюстрировать вычисление излучательной способности полости, имеющей диффузно отражающие стенки, рассмотрим цилиндрическую полость, показанную на рис. 7.6. В этом случае нет необходимости выписывать уравнения в их более общем виде и можно перейти прямо к некоторым численным результатам. Полость, форма которой показана на рис. 7.6, очень похожа на полость, используемую на практике для реализации черных тел, применяемых при калибровке радиационных пирометров. Хотя для увеличения излучательной способности и уменьшения зеркальных отражений возможны и некоторые модификации (задняя стенка может быть скошенной или рифленой), простая форма, показанная на этом рисунке, позволяет продемонстрировать расчет в деталях без лишних геометрических усложнений.
 [c.329]

Применение метода последовательных отражений к цилиндрической полости, имеющей вогнутое коническое основание, было исследовано в работе [11] для случаев изотермической и неизотермической полостей с диффузным и смешанным диффузно-зеркальным отражением. Сложность таких вычислений ограничивает число членов ряда до двух, тем не менее они оказались полезным руководством при конструировании полостей из материалов с низкой отражательной способностью.
 [c.341]

Наиболее выгодной формой полости при зеркальных отражениях является конус. Выбором наклонного угла визирования п можно существенно увеличить, а при касательном падении в пределе п будет стремиться к бесконечности.
 [c.341]

На рис. 7.13 показана полость, сделанная из графита и используемая для реализации точки затвердевания золота при первичной калибровке фотоэлектрических пирометров. Однородность температуры обеспечивается помещением цилиндрической полости непосредственно в золото. Для исключения прямого зеркального отражения задняя стенка выполняется рифленой. Передняя стенка сделана из платинового диска с отверстием диаметром 1,5 мм. Как отмечалось выше, наличие слабо
 [c.346]

Полость сделана большой, чтобы при визировании нижней части цилиндра и обращенного конуса ее излучательная способность для теплового излучения при 273 К превышала 0,9999. Область длин волн, на которую приходится основная часть излучения при этой температуре, простирается от 2 до 200 мкм. На излучение за пределами этой области приходится лишь 0,1 % от полной энергии излучения. Температура полости измерялась восемью прецизионными платиновыми термометрами сопротивления, прикрепленными к различным частям полости. Однородность температуры в цилиндрической и конической частях была лучше, чем 1 мК. Внутренняя поверхность полости покрыта черной краской ЗМ-С-401, оптические свойства которой известны до длины волны 300 мкм. Вплоть до длины волны 30 мкм коэффициент отражения краски меньше 0,06. Таким образом, излучательная способность полости с достаточной степенью точности определяется только членом с р в уравнении (7.56) для углов падения больше 80° при всех длинах волн чернение приводит к преимущественно зеркальному отражению.
 [c.347]

Составные части многих изделий (в частности, воздушных и наземных транспортных средств) являются зеркальным отражением друг друга (правые и левые составные части изделия, расположенные по разные стороны от вертикальной плоскости симметрии относительно направления движения). На них также, как правило, выполняют групповые КД. Пример оформления на рис. 11.30.
 [c.340]

Ф и г. 5.9. Столкновение и зеркальное отражение частиц от сферы.
 [c.213]

Следовательно, физическая сущность зеркального отражения (независимо от г ) состоит в том, что большинство частиц не возвращается в обратном направлении.
 [c.213]

Для случая т] < 1 расчет величины более сложен однако по аналогии с зеркальным отражением достаточно написать
 [c.213]

Эхо-зеркальный метод основан на анализе акустических импульсов, зеркально отраженных от донной поверхности
 [c.197]

Узлу, являющемуся полным зеркальным отражением другого (основного) исполнения, присваивают тот же порядковый номер (буквенное обозначение), что и основному исполнению, с добавлением индекса н , например 1Пн.
 [c.384]

Таким образом, под действием сил поверхностного натяжения, стремящегося сделать поверхность минимальной и энергии теплового движения, обусловливающего отклонение от этого равновесного состояния, возникают мелкие неоднородности на поверхности жидкости. Эти неоднородности на поверхности представляют собой молекулярные шероховатости поверхности, нарушающие правильное зеркальное отражение, тем самым приводящие к рассеянию света на поверхности. Если соприкосновение двух несмешивающихся жидкостей приводит к уменьшению поверхностного натяжения на границе их раздела, то из-за уменьшения противодействия (поверхностного натяжения) флуктуации поверхности должны усиливаться тем самым должна увеличиваться интенсивность рассеянного света. Опыты, проведенные Мандельштамом на смеси из метилового спирта
 [c.321]

Такая матрица получается вследствие композиции зеркального отражения относительно плоскости, натянутой на векторы ei, ез, и последующего поворота на угол ф вокруг вектора ез (исходная правая система координат меняется на левую).
 [c.87]

Эта матрица означает композицию поворота вокруг вектора ез и зеркального отражения относительно плоскости, перпендикулярной вектору ез. Так же, как и в варианте 3, правая система координат меняется на левую.
 [c.87]

Следствие 2.4.3. Если действие ортогонального оператора в сохраняет ориентированность троек базисных векторов (отсутствуют зеркальные отражения), то этот оператор принадлежит группе 50(3).
 [c.88]

Доказательство. Действие операторов с определителем, равным — 1, проанализировано в вариантах 3 и 4. Оказалось, что такие операторы всегда содержат зеркальные отражения.  [c.88]

Заметим, что скалярное произведение псевдовектора на вектор называется псевдоскаляром. Псевдоскаляр меняет знак при зеркальном отражении базисных векторов.
 [c.124]

Поле напряжений, оставляющее поверхность среды свободной, описывается суммой полей дислокации и ее зеркального отражения в плоскости у, г, как если бы они были расположены в неограниченной среде  [c.163]

К соотношению (161.3) можно прийти, рассматривая дифракцию света на бегущей волне. В направлении, определяемом углом б, приходит свет, зеркально отраженный от бегущих волн, движущихся со скоростями ц. Принимая во внимание эффект Допплера, можно получить формулу Мандельштама — Бриллюэна (161.3).
 [c.594]

Разобрать задачу о зеркальном отражении и преломлении плоской волны на плоской границе по методу зон Френеля.
 [c.874]

Предположим, что результат этого вычисления (представляющий физическую реальность — вероятность нахождения частицы в данном объеме V) не зависит от того, в какой системе координат — правой или левой — производятся измерения. Как известно, левая система координат никаким поворотом и перемещением не может быть переведена в правую. Эти системы переходят друг в друга только при зеркальном отражении, т. е. при замене л на —х, у на —у и z на —г (инверсия координат).
 [c.89]

В нащем случае i 52 получается из г 31 в результате операции зеркального отражения, осуществляемой с помощью оператора е . Поэтому повторное применение этой операции к волновой функции должно возвращать ее к исходному виду  [c.89]

При операции зеркального отражения полярные координаты точки изменяются следующим образом  [c.92]

Так, например, закон сохранения энергии и ил пульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость результатов эксперимента от поворота в пространстве (вращательная симметрия) закон сохранения четности— от зеркального отражения (зеркальная симметрия). Выполнение этих законов связано с однородностью времени и однородностью, изотропией и зеркальной симметрией пространства.
 [c.515]

Закон сохранения четности, как и другие законы сохранения, является следствием определенных свойств пространства, а именно его зеркальной симметрии. Невыполнение закона сохранения четности приводит к право-левой асимметрии пространства, согласно которой зеркальное отражение пространства отлично от самого пространства. Пространство становится как бы закрученным. Это не согласуется с нашими привычными представлениями. Одним из возможных выходов из создавшейся трудности является введение нового понятия — комбинированной четности, согласно которой право-левая асимметрия вкладывается не в пространство, а а частицу. Ниже мы коснемся этого вопроса подробнее (см. 83).
 [c.599]

Нетрудно показать также, что существование продольно поляризованных нейтрино тесно связано с несохранением четности в слабых взаимодействиях. В самом деле, в случае справедливости закона сохранения четности волновая функция частицы при зеркальном отражении (или, что то же самое, при операции инверсии, т. е. замене правой системы координат на левую) либо не меняется (для четной частицы), либо умножается на —1 (для нечетной), а частица переходит сама в себя. Это возможно в том случае, когда частица симметрична относительного правого и левого. Продольное нейтрино не обладает симметрией, так как при отражении в зеркале правый винт переходит в левый (направление вращения от х к у, например, сохраняется, а направление движения оси винта меняется на обратное). Частица не переходит сама в себя, а изменение соответствующей ей волновой функ-
 [c.645]

Так как закон сохранения четности есть следствие свойства зеркальной симметрии пространства, то нарушение этого закона означает асимметрию пространства относительно правого и левого. Пространство становится закрученным, так что при зеркальном отражении оно не переходит само в себя. Этот результат представляется весьма странным по отношению к пустому пространству.
 [c.646]

При одинаковых условиях наблюдения значения излучательной способности полостей, имеющих полузеркальные отражающие стенки, должны лежать между значениями, вычисленными ыа основе диффузного отражения, и значениями для зеркального отражения. Легко спроектировать такую полость, которая имела бы большую излучательную способность для чисто зеркального отражения, а также для диффузного отражения. В следующем разделе будет показано, как это лучше сделать.
 [c.343]

Линейку ставят так, чтобы ее ребро проходило через заданную точку К (рис. 3.6, а), и вращают в плоскости чертежа вокруг К до положения, при котором зеркальное отражение q будет казаться плавным продолжением кривой q (рис. 3.6,6). Остро отточенным карандащом проводят нормаль п.
 [c.51]

Таким образом, КВС как области с повышенным энергосодержанием, переходят на периферию, тем самым увеличивая ее энергию. Такой механизм неустойчивости действует только в одном направлении и хорюшо согласуется с возникновением реверса при образовании зоны рециркуляции в области диафрагмы вихревой трубы. В этом случае КВС возникают на фанице рециркулирующего потока. Направление силы Г можно определить по знаку скалярного произведения вектора угловой скорости вращения приосевого вихря Л и вектора угловой скорости вихревого жгута <0, после его разворота. В описанном выше безре-циркуляционном режиме это произведение положительно, что соответствует силе, направленной к периферии. Возникновение зоны рециркуляции приводит к изменению направления начальной завихренности КВС и осевой составляющей скорости, что соответствует зеркальному отражению относительно плоскости, перпендикулярной оси вихревой трубы. Но при зеркальном отражении скалярное произведение не изменяется и, соответственно, не изменяется направление действия силы F. В результате вихревой перенос энергии будет идти из зоны рециркуляции в область потока, выносимого через отверстие диафрагмы, что и приводит в конечном счете к его нагреванию.
 [c.130]

Для просвечивающей волны такая голограмма служит периодической трехмерной структурой, и, в соответствии с законом Вульфа —Брэгга, должна наблюдаться дифрагировавшая волна в направлении, соответствующем зеркальному отражению от слоев почернения (см. рис. 11.13,6). Но именно в этом направлении распространялась предметная волна. Таким образом, объемность структуры гологра.ммы не препятствует восстановлению волнового фронта.
 [c.262]

Отражение света от шероховатой поверхности (рис. 19). При падении света на шероховатую поверхность получается неправильное и дж )фузное отражение. Однако если угол падения близок к 90°, то можно наблюдать зеркальное отражение (изображение) в матовой поверхности-и притом в красноватых оттенках. Объяснить явление.
 [c.873]

Полученный результат очевиден также из того, что закон сохранения четности требует равномерного распределения протонов и нейтронов по объему ядра, т. е. отсутствия сдвига всех протонов относительно всех нейтронов (так как в случае существования в ядре областей с преобладанием нуклонов одного вида чдро оказалось бы несимметричным относительно операции зеркального отражения). Но отсутствие такого сдвига и означает равенство улю дипольного электрического момента.
 [c.95]

Закон сохранения комбинированной четности в слабых взаимодействиях может быть проверен экспериментально. Эта возможность вытекает из существования в релятивистской теории поля так Называемой СЯГ-теоремы, или теоремы Людерса — Паули, согласно которой в любом взаимодействии произведение трех инверсий зарядовой С (оцерация зарядового сопряжения), пространственной Р (операция зеркального отражения) и временной Т (операция временного отражения) является инвариантом.
 [c.646]

Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах (0) — [
c.216
]

Физика твердого тела Т.2 (0) — [
c.105
]

Самоучитель SolidWorks 2006 (2006) — [
c.0
]

Физика твердого тела Т.1 (0) — [
c.105
]

7.Закройте эскиз и нажмите кнопку Операция выдавливания. На панели свойств задайте прямое направление на расстояние 2 мм. Создайте объект, и система построит объемный текст (рис. 7.8).

8.Аналогично нанесите объемный текст в правой части таблички (рис. 7.9).

9.Последующая работа с объемным текстом ничем не отличается от работы с другими элементами, полученными на основе эскизов. Вызовите команду Скругление, укажите передние плоские грани букв и постройте скругление радиусом 0,1 мм (рис. 7.10). Скруглите кромки других граней таблички.

7.2.1. Зеркальная симметрия и зеркальные детали

Говоря языком начертательной геометрии, зеркальная симметрия есть преобразование положения точек плоскости или пространства, при котором любой точке соответствует другая точка, расположенная на прямой, перпендикулярной некоторой неподвижной плоскости (плоскости симметрии). При этом отрезок между симметричными точками делится точкой пересечения с плоскостью симметрии пополам.

Зеркальную симметрию можно рассматривать как отражение в плоском зеркале, при этом плоскость зеркала является одновременно плоскостью изображения и плоскостью симметрии. Поэтому зеркальную симметрию иногда называют зеркальным отражением.

Во многих изделиях используются детали, которые являются зеркальной копией друг друга. В соответствии с ГОСТом 2.113-75 чертежи зеркальных деталей располагают в одном документе как групповой чертеж. При этом помещают, как правило, оба изображения (рис. 7.11). Над каждым изображением указывают обозначение исполнения. Кроме того, для второго изображения после обозначения должна быть запись: «зеркальное отражение». Изображение второго исполнения допускается давать упрощенным и в уменьшенном масштабе с указанием масштаба.

Система КОМПАС-3D позволяет легко и просто создавать зеркальные копии уже построенных моделей. На рис. 7.12 показаны примеры зеркальных деталей. Даже если зеркальные детали имеют незначительные отличия, целесообразно построить зеркальную копию, а затем изменить ее.

К преимуществам создания зеркальной детали следует отнести не только облегчение и сокращение времени соответствующих построений, но и возможность сохранения связей между двумя зеркальными деталями, т. е. модерниза-

Продемонстрируем построение зеркальной детали на примере крышки шестеренного насоса (рис. 7.13).

Рис. 7.13. Модель шестеренного насоса

Рабочие чертежи крышек даны на рис. 7.14 и 7.15. Изучив модель насоса и чертежи, приходим к выводу, что две крышки являются зеркальными копиями друг друга. Их отличают наличие сквозного отверстия и бобышки на левой крышке.

1.Сначала постройте модель правой крышки. В плоскости XY создайте эскиз первой формообразующей операции (рис. 7.16) и примените к нему операцию выдавливания на расстояние 20 мм (рис. 7.17).

2.На грани основания создайте эскиз выступа (рис. 7.18) и выдавите его на расстояние 28 мм (рис. 7.19).

3.В грани крышки создайте эскиз двух окружностей (рис. 7.20) и примените к нему команду Вырезать выдавливанием на расстояние 38 мм (рис. 7.21).

4.Скруглите кромки радиусом 2,5 мм (целесообразно выделить сразу все ребра, подлежащие сруглению, пользуясь клавишей <Ctrl>) — и модель правой крышки готова (рис. 7.22).

5.Теперь спроектируйте собственно зеркальную деталь — левую крышку. Создайте новый документ типа Деталь и вызовите команду Деталь-заготовка на инструментальной панели Редактирование детали (рис. 7.23). Эта команда доступна только в «чистом» документе, т. е. если в модели еще нет первой формообразующей операции. В этом случае первой формообразующей операцией модели будет считаться выбранная деталь-заготовка.

Рис. 7.14. Чертеж правой крышки

6.В появившемся стандартном диалоговом окне надо выбрать документ, в котором находится исходная модель («Крышка правая»), и открыть его (рис. 7.24).

7.Команда Деталь-заготовка может использоваться не только для создания зеркальной детали, но вообще для создания схожих деталей, где в качестве первого формообразующего элемента служит уже созданная «заготовка». На появившейся панели свойств (рис. 7.25) включите опцию Зеркальная деталь. Зеркальное отображение при этом проводится относительно плоскости XY.

8.Обратите внимание, что вы можете вставить в текущий файл детальзаготовку, сохранив или не сохранив ее связь с моделью-источником. Для выбора нужного варианта служит переключатель Способ вставки на

Рис. 7.16. Эскиз первой формообразующей операции правой крышки

Рис. 7.26. Зеркальное отражение детали